Equacion de Schrödinger : Diferéncia entre lei versions
Contengut suprimit Contengut apondut
ajustar equacion |
m correccions d'estile |
||
Linha 2 :
== Istòria ==
A la debuta deu sègle XX<sup>au</sup>, lo monde scientific qu’a entenut
Atau, [[Louis de Broglie]] qu’associa ua [[frequéncia]] ''ν'' e ua [[Longor d'onda|longor d’onda]] ''λ'' a cada [[Particula elementària|particula]] liura d’energia ''E'' e de quantitat de movament ''p'' :
<math display="block">\left\{\begin{matrix}E=h\nu\\p=\frac {h}{\lambda}\end{matrix}\right.</math>
En 1925, [[Erwin Schrödinger]], en tot hèr un parallèle enter l’[[optica]] e la [[Mecanica classica|mecanica]], que va generalizar enqüèra l’equacion a totas las particulas qui an ua massa non relativista, e qui son sosmetudas a ua fòrça qui derivan d’ua potenciau ''V(r)''. La navèra equacion que permet d’explicar mei d’un fenomèn coma les rajas d’emission de l’[[idrogèn]].
En 1926, [[Max Born]] que balha ua explicacion fisica a l’equacion de Schrödinger. Aquera equacion qu’introdusish un caractèr probabilista e mei d’un fisician de l’epòca que se’n véser entà l’acceptar.
== L’equacion ==
|ψ(''t'')⟩ qu’ei lo vector d’estat. Que conteng totas las informacions suu sistèma. ''Ĥ'' qu’ei ua observabla, dita Hamiltonian, qui ditz l’energia deu sistèma. Que s’agish d’ua equacion diferenciau :
<math>\frac{\hat{\vec{\mathbf{p}}}^2}{2m}| \Psi (t)\rangle + V\Bigl(\hat{\vec{\mathbf{r}}},t\Bigr)| \Psi (t) \rangle=i \hbar {\partial\over \partial t} | \Psi (t) \rangle </math>
Linha 21 :
dab :
i : nombre
''ħ'' : constanta de Dirac ; ''ħ=h/2π'' ; ''h'' : constanta de Planck
| |||